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  要得到蒸汽流量計(jì)的zui小流量下限雷諾數(shù)，在相同口徑的條件下三種介質(zhì)的zui小流速比例約為 1:4:15。因此不能用空氣介質(zhì)條件下的體積流量范圍代表蒸汽介質(zhì)條件下的體積流量范圍。
本文是基于水、空氣、水蒸氣三種不同介質(zhì)下開(kāi)展的實(shí)驗(yàn)研究，由公式（2-3）得到：

由上式中可以看出，發(fā)生體兩側(cè)的介質(zhì)流動(dòng)速度U1與 K 值成正比，對(duì)于不可壓縮流體由連續(xù)性方程可推導(dǎo)得到U1與管道平均流速U 的關(guān)系為：

但對(duì)于可壓縮流體公式（2-14）就不再成立，流動(dòng)過(guò)程遵循可壓縮流體的伯努利方程：

和流動(dòng)連續(xù)性方程：

以及等熵過(guò)程方程：

上述三個(gè)公式中：
κ 為可壓縮流體的等熵指數(shù)；
p1和p2管道截面處和發(fā)生體兩側(cè)處的壓力 Pa；
ρ1和ρ2為管道截面處和發(fā)生體兩側(cè)處的介質(zhì)的密度 kg/m3；
由公式（2-16）得：

由公式（2-17）得：

將公式（2-18）和公式（2-19）帶入公式（2-15）得到：

整理得：

上式描述了可壓縮流體U 和U1的關(guān)系，與描述不可壓縮流體的關(guān)系式（2-14）不同，三者的關(guān)系還和被測(cè)介質(zhì)的等熵指數(shù)，壓力P1，密度ρ1相關(guān)。被測(cè)介質(zhì)的流量是由管道平局流速U 所反映出來(lái)，而壓縮空氣流量計(jì)所檢測(cè)到的旋渦所表示的流速是旋渦發(fā)生體兩側(cè)的平局流速U1。以下分析給出了由于流體的壓縮性所引起的U1的差異性，即采用不可壓縮流體水作為介質(zhì)對(duì)蒸汽流量計(jì)進(jìn)行檢定，而實(shí)際應(yīng)用子可壓縮流體所引起的計(jì)量偏差。
公式（2-20）中 m 為旋渦發(fā)生體兩側(cè)弓形面積與管道橫截面面積之比，按照蒸汽流量計(jì)的通用設(shè)計(jì)，對(duì)三角柱形發(fā)生體，在 d D=0.28 時(shí)旋渦發(fā)生的頻率信號(hào)zui強(qiáng)，取 d D=0.28，根據(jù) m 的計(jì)算公式（2-4）得：

水為不可壓縮流體，可按照公式（2-14）計(jì)算得到U1水。
空氣和蒸汽為可壓縮流體，由公式（2-20）可得到工況下的U1空氣、U1蒸汽 ，與按照不可壓縮流體公式（2-14）得到的U1比較，可計(jì)算分析得到由于介質(zhì)的可壓縮性帶來(lái)的計(jì)量偏差。
實(shí)驗(yàn)條件下空氣、蒸汽、水為測(cè)試流體介質(zhì)時(shí)，各測(cè)試條件參數(shù)如表 2-4所列：

將上述參數(shù)帶入公式（2-20）中，采用matlab對(duì)公式進(jìn)行分析計(jì)算，得到U1空氣、U1蒸汽 ，隨U變化的數(shù)值，并通過(guò)公式（2-13）得到的U1隨U變化的數(shù)值，設(shè)定入口速度U ，得到的數(shù)值如表2-5所示：
計(jì)算空氣和蒸汽介質(zhì)可壓縮性引起U1的速度偏差如公式（2-22）和公式（2-23）所示：

上表的后兩列分別表示了空氣、蒸汽由于可壓縮性而引入的計(jì)量偏差，其誤差曲線如圖 2-8 所示。

由數(shù)據(jù)圖 2-3 和表 2-5 可以得出，相同管道平均流速U的條件下，可壓縮介質(zhì)發(fā)生體兩側(cè)的流速均比不可壓縮流體的流速U1大，并且隨U 的增大，引起的差值增大，U1的相對(duì)偏差也越來(lái)越大。在流速為 50  m/s 時(shí)空氣由于可壓縮性可引起 1.54%的偏差，水蒸汽由于可壓縮性可引起 0.68%的偏差，空氣造成的計(jì)量偏差要大于蒸汽介質(zhì)，因此在蒸汽流量計(jì)的使用中需要考慮可壓縮介質(zhì)引起的影響。

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